LM567及NE567原理及應用
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圖4和圖5所示為如何使567產生精密的方波輸出。從引腳6處可以獲得非線性鋸齒波，但其用途有限，不過，在引腳5上可獲得性能極佳的方波。如圖4所示，其輸出方波的上升時間和下降時間為20nS。
此方波的峰到峰幅值等于電源電壓減去1.4V。這種方波發(fā)生器和負載特性極佳，任何大于1KΩ的電阻性負載均不會影響電路的功能。另外，此方波發(fā)生器的輸出也可以加至低阻抗負載，如圖5所示，引腳8輸出端的峰值電流高達100mA，但波形略差。
利用前述的振蕩頻率和電容計算公式（1）和（2），即可確定這類振蕩器的各種參數(shù)。同樣的，R1必須限制在2至20KΩ的范圍內。為使計算簡化，節(jié)約時間，決定振蕩頻率的元件數(shù)值也可以由圖6所示的諾模圖上直接讀出。
例如，需要此567振蕩器工作在10KHz，C1和R1的值可以是0.055uF和2KΩ，或者是0.0055uF和20KΩ。
在567的引腳2上加一控制電壓，即可使振蕩器的工作頻率在一個窄范圍內微調百分之幾。如果加上控制電壓，引腳2應接去耦電容C2，其值應大致為C1的2倍。本文引用地址：http://www.ex-cimer.com/article/166727.htm
圖4和圖5的電路可以用不同的方式修改，如圖7至圖10所示。在圖7中，占空比或傳號/空號之比對所產生的波形而言是完全可變的，借助微調電位器R2，其變化范圍為27∶1至1∶27。另外，在每個工作周期內，C1交替充放電，充電是經電阻R1、二極管D1和R2的左側，而放電則通過電阻R1、二極管D2和R2的右側。只是隨著傳號/空號比率的改變，工作頻率略有改變。
圖8所示的電路可以產生正交方波，此振蕩器在引腳5和8上的二個方波輸出有90°的相位差。在此電路中，輸入引腳3通過接地。如果在引腳3上加有2.8V以上的偏置電壓，則引腳8上的方波有180°相移。
圖9和圖10所示為定時電阻值最大可為500KΩ左右的振蕩器的電路。這樣，定時電容C1之值即可按比例減小。在這二個電路中，在567的引腳6和R1、C1的節(jié)點間接有一個緩沖級。
在圖9中，這個緩沖級是一級晶體管射極跟隨器。踞遺憾的是，這一級的引入使波形的對稱性略差。相對應的是，圖10所示電路以一級運算放大器跟隨器作為緩沖級。這樣就不影響波形的對稱性。
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