藍(lán)相液晶技術(shù)的進(jìn)步

　　對(duì)普通IPS、矩形、橢圓頂和反橢圓頂四種電極結(jié)構(gòu)（圖2- a） 模擬計(jì)算了器件的透射率- 電壓（T- V）曲線（圖2- b）。由圖可知，采用普通IPS 電極結(jié)構(gòu)時(shí)，Vop=106V，透射率T=24.8%；采用矩形電極結(jié)構(gòu)時(shí)，T 沒有什么變化，但是Vop 只有46V，其原因是矩形電極結(jié)構(gòu)中的水平電場(chǎng)沿z 方向不變；采用橢圓頂電極結(jié)構(gòu)時(shí)，T 只有不大的改善，但是Vop 增加了；采用反橢圓頂電極結(jié)構(gòu)時(shí)，T=32%，透射率比采用普通IPS 電極結(jié)構(gòu)時(shí)改善了29.8%。從提高透射率方面來講，反橢圓頂電極結(jié)構(gòu)是四種電極結(jié)構(gòu)中最好的，但是Vop 仍然偏高。圖2- c 所示為三種不同的電極形狀附近的透射率分布，可以清楚地說明為什么采用反橢圓頂電極結(jié)構(gòu)時(shí)透射率最高。圖3所示為四種電極結(jié)構(gòu)下的電場(chǎng)分布。采用普通IPS電極結(jié)構(gòu)（圖3- a）時(shí)，水平電場(chǎng)強(qiáng)度沿z 的正方向減弱，即越靠近上玻璃極板水平電場(chǎng)越弱，所以Vop高；采用矩形電極結(jié)構(gòu)（圖3- b）時(shí)，水平電場(chǎng)強(qiáng)度沿z 方向不變，所以Vop 低；采用橢圓和反橢圓電極結(jié)構(gòu)（圖3- c、d）時(shí)，水平電場(chǎng)強(qiáng)度沿z 的正方向的分布介于圖3- a 和圖3- b 之間。

　　3.3 采用波浪形電極結(jié)構(gòu)降低驅(qū)動(dòng)電壓

　　采用波浪形電極結(jié)構(gòu)可以獲得比采用梯形橫截面電極結(jié)構(gòu)更低的驅(qū)動(dòng)電壓和更高的透射率，其整體結(jié)構(gòu)如圖4 所示。液晶盒被夾在偏振方向互相垂直的兩偏振片之間，為常黑模式。上下襯底表面都做成波浪形，兩表面上的導(dǎo)電層構(gòu)成公共（COM）電極和像素（PIX）電極。波浪形電極的傾角α 越大，水平電場(chǎng)分量就越強(qiáng)，驅(qū)動(dòng)電壓便越低；波浪形的周期越長，在轉(zhuǎn)角處的透明死區(qū)面積比率降低，透射率便越高。波浪形表面襯底可以采用模壓或印刷工藝獲得，實(shí)現(xiàn)并不困難。在對(duì)圖4 結(jié)構(gòu)進(jìn)行模擬計(jì)算時(shí)，取波浪形的周期為40μm、傾角為60°、Kerr 常數(shù)K 為12.7nm/V²。液晶盒的間隙d 取3.5μm，但是垂直入射光經(jīng)過BP- LC 的距離更長，為d/cosα。