基于表面等離子激元的新型可調(diào)諧微共振環(huán)濾波器分
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表面等離子激元(簡稱SPPs)早在1950年的Ritchie工作之后就被人們所認識。它們本質(zhì)上是光子和導體中的自由電子相互作用而被表面俘獲的廣波，或者說是自由電子和光波電磁場由于共振頻率相同而形成的一種集體振蕩態(tài)。
SPPs沿著導體一電解質(zhì)分界面處傳播，傳播距離大約是幾百納米到幾微米，并在垂直表面的兩個方向上，均以指數(shù)式衰減。傳統(tǒng)光學由于衍射極限的限制，只能把光子器件做到波長(λ／n)量級，而無法滿足集成光學的需求，而基于表面等離子激元的光子器件則打破了衍射極限的限制，可以將光束縛在亞波長結構中傳播，故有利于光器件的集成化發(fā)展。
基于表面等離子激元的光波導由于可以將光場限制的很小，因而可以實現(xiàn)非常急劇的彎曲，進而可以做成非常小的環(huán)狀波導。本文研究的基于表面等離子激元的共振環(huán)濾波器就是一種十分重要，也是十分基礎的光學器件，在光通信中有著很廣泛的應用(如光開關，波分復用等)。
1 表面等離子激元的特性
在合適的邊界條件下解Maxwell方程，可以得到SPPs的色散關系：
其中，ε是金屬的介電常數(shù)，εd是電介質(zhì)的介電常數(shù)，kspp是SPPs的波矢，k0=ω／C是自由空間的波矢。色散關系公式(1)中，金屬的介電常數(shù)ε采用Drude模型：
，其中ε∞是帶間躍遷對的介電常數(shù)，ω是等離子共振頻率，γ是電子碰撞頻率。由式(1)可以看出，由于kspp>k0，SPPs的動量與入射光子的動量不匹配，所以，在通常情況下，SPPs不能被激發(fā)，它可以通過在金屬表面引入亞波長缺陷等方法來激發(fā)。2 可調(diào)諧諧振環(huán)濾波器結構分析
圖1所示是基于表面等離子激元的結構模型，它由一根長直波導和一個環(huán)形波導構成，其波導材料均為sio2，周圍覆蓋的金屬金、銀、鋁等都是常用的金屬，對于在光頻段來說，銀(Ag)的損耗要小。該濾波器的具體數(shù)值：長直波導的寬度和環(huán)狀波導寬度w均為200 nm。環(huán)的半徑R是1μm，環(huán)與長直波導相距30 nm(直波導的下層到環(huán)形波導外層的距離)。光由入射端(端口1)進入長直波導，通過共振器(環(huán)形波導)在出射端(端口2)射出，出射強度由直波導中的導模和環(huán)狀波導中的導模相互干射決定。由于環(huán)形波導中的導模位相是周期性變化的，因此估計出射端的光場強度也將隨一定的周期變化。假設光在波導內(nèi)的傳播以及光的耦合沒有損耗，而且在波導內(nèi)只有單一模式傳播，那么，理論上的透射率為：
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