使用手持式矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀測(cè)量雷達(dá)散射截面

圖1 雷達(dá)散射界面的基本概念

雷達(dá)方程
圖2 為典型的雷達(dá)方程描述，發(fā)射信號(hào)功率Pt通過(guò)增益為Gt的發(fā)射天線，并通過(guò)空間的衰減（距離為R）后，遇到目標(biāo)并將部分信號(hào)功率（反射信號(hào)與入射信號(hào)的功率比為目標(biāo)的雷達(dá)散射截面）反射回雷達(dá)接收天線，同樣經(jīng)過(guò)空間衰減，通過(guò)增益為Gr的接收天線得到功率為Pr，Pr與以上這些參數(shù)的關(guān)系在圖3方程中表示。

圖2 典型雷達(dá)方程，

這里發(fā)射和接收天線分開(kāi)了一個(gè)β角，單站雷達(dá)的發(fā)射和接收天線處于同一位置（β=0），目標(biāo)與雷達(dá)的距離為R，信號(hào)的極化與發(fā)射和接收天線的極化相關(guān)

圖3 雷達(dá)散射界面測(cè)量框圖

Pt＝雷達(dá)發(fā)射功率
Pr＝雷達(dá)接收功率
Gt＝雷達(dá)發(fā)射天線增益
Gr＝雷達(dá)接收天線增益
Gσ＝目標(biāo)雷達(dá)散射截面等效增益
Ae＝雷達(dá)接收天線有效面積（m2）
R＝目標(biāo)距離
λ＝信號(hào)波長(zhǎng)
＝目標(biāo)雷達(dá)散射截面積（m2），（定義為，其中k 為常數(shù)）
這里雷達(dá)散射截面積可以通過(guò)

這里k是常數(shù)

由以上方程得出，只要測(cè)得，我們即可以推導(dǎo)得到目標(biāo)雷達(dá)散射截面積，如果我們將發(fā)射天線和接收天線分別接在矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀的測(cè)量端口1 和端口2，那么測(cè)量等同于S21 測(cè)量，而由于k 是常數(shù)與被測(cè)目標(biāo)無(wú)關(guān)，因此我們只要對(duì)標(biāo)準(zhǔn)球進(jìn)行校準(zhǔn)測(cè)量即可以得到在測(cè)量條件下（測(cè)量距離和測(cè)量頻率）的k 值。矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀一般采用頻率掃描測(cè)量，在此測(cè)量模式下我們可以通過(guò)傅立葉反變換得到時(shí)域（距離域）測(cè)量結(jié)果（類似于脈沖雷達(dá)），通過(guò)將不是目標(biāo)（不同的距離）的反射響應(yīng)濾除的方法，可以提高測(cè)量準(zhǔn)確度。

矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀測(cè)量雷達(dá)散射截面
矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀以圖5所示方式以頻率掃描測(cè)量S參數(shù)。掃描的頻率范圍以相應(yīng)的雷達(dá)頻率范圍為參考，圖5中采用WR-90波導(dǎo)在X波段（8.2－12.4GHz）進(jìn)行測(cè)量。

圖5，MS2028C使用波導(dǎo)天線進(jìn)行散射界面測(cè)量

圖6為矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀測(cè)量雷達(dá)散射截面的典型連接框圖。發(fā)射天線和接收天線分別接在矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀的兩個(gè)測(cè)量端口上。一般來(lái)說(shuō)這兩個(gè)天線應(yīng)處于同一平面上（相對(duì)于被測(cè)目標(biāo)來(lái)說(shuō)），并相互貼近。如果需要考慮極化影響，無(wú)論發(fā)射天線和接收天線應(yīng)該可以單獨(dú)或同時(shí)90度旋轉(zhuǎn)（如圖5中波導(dǎo)天線的E面和H面旋轉(zhuǎn)）。被測(cè)目標(biāo)應(yīng)置于低反射的支架上或者單獨(dú)在空中（航線上）。為了濾除其他位置的物體反射造成的測(cè)量誤差，我們可以采用頻率掃描測(cè)量并進(jìn)行傅立葉反變換得到時(shí)域（距離域）測(cè)量曲線，使用時(shí)域?yàn)V波運(yùn)算（時(shí)域門功能）將不屬于被測(cè)目標(biāo)的反射濾除，然后，將濾波后的結(jié)果再進(jìn)行傅立葉變換轉(zhuǎn)為頻率域顯示。但是由于矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀采用離散頻率點(diǎn)掃描方式，因此，傅立葉反變換會(huì)有距離折疊現(xiàn)象（即在一定距離后，前面位置的響應(yīng)重復(fù)出現(xiàn)），出現(xiàn)折疊的時(shí)間（距離）與頻率掃描測(cè)量的關(guān)系是：ta=(N-1)/(頻率掃寬)，這里N是頻率掃描點(diǎn)數(shù)。因此，測(cè)量距離R一般應(yīng)小于ta×C/2，此處除2是因?yàn)樾盘?hào)傳播路徑是在測(cè)量距離上的來(lái)回。

圖6 矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀測(cè)試?yán)走_(dá)散射界面框圖

天線系統(tǒng)的校準(zhǔn)
根據(jù)前面的描述，我們對(duì)雷達(dá)散射截面的測(cè)量可以歸于矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀的S21測(cè)量，而矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀的端口校準(zhǔn)（圖6中的矢網(wǎng)校準(zhǔn)面），可以認(rèn)為是對(duì)矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀本身的發(fā)射功率和接收增益的歸一化，而對(duì)天線增益和空間衰減的校準(zhǔn)一般使用校準(zhǔn)球或校準(zhǔn)平面金屬板。當(dāng)然，也可以使用其他形狀的物體，只要已知其散射截面積。使用球體的好處在于其散射截面積與頻率無(wú)關(guān)，而校準(zhǔn)物體的散射截面積最好與被測(cè)目標(biāo)的散射截面積相近。例如，直徑1.13米的金屬球體的雷達(dá)散射截面積為1m2。

圖7，雷達(dá)散射截面與目標(biāo)物理尺寸

測(cè)量顯示
在完成矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀端口12項(xiàng)誤差修正（校準(zhǔn)）后，將天線接入測(cè)量端口并對(duì)準(zhǔn)測(cè)量目標(biāo)（或校準(zhǔn)球體）區(qū)域，進(jìn)行頻率掃描測(cè)量得到S21（f），然后使用帶通模式時(shí)域變換得到時(shí)域（距離域）S21（D），如圖8和圖9所示，并且可以使用時(shí)域門（時(shí)域?yàn)V波器）將不需要的反射濾除。

圖8，目標(biāo)區(qū)域（沒(méi)有放置被測(cè)目標(biāo)和校準(zhǔn)）所有反射的時(shí)域顯示

圖9，在目標(biāo)區(qū)域放置RCS為0.018平方米的校準(zhǔn)球體的時(shí)域顯示

測(cè)量步驟和測(cè)量運(yùn)算
將對(duì)目標(biāo)的雷達(dá)散射截面測(cè)量所使用的矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀設(shè)定為S21的測(cè)量。

圖10，使用矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀對(duì)雷達(dá)散射截面測(cè)量設(shè)定

這樣，，，
由于，所以
因此，，如果支架的反射較大，并且標(biāo)準(zhǔn)物體也是放在支架上進(jìn)行校準(zhǔn)測(cè)量的。那么，

由于已知，我們即可以得到，例如，
圖11 中的目標(biāo)與圖9中直徑為6英寸的校準(zhǔn)金屬球體相比較（參考光標(biāo)讀數(shù)），知道，，，根據(jù)
，得到

圖11，測(cè)量一個(gè)直徑為12英寸的金屬球體的S21時(shí)域曲線

信號(hào)極化
反射信號(hào)的極化方向可能與雷達(dá)發(fā)射信號(hào)的極化方向不同，目標(biāo)的形狀不同反射的極化也會(huì)不同，見(jiàn)圖2 中的Et 和Er描述。
為了修正極化誤差，我們可以分別測(cè)量目標(biāo)在垂直和水平極化情況下的雷達(dá)散射截面，這樣我們就可以建立散射截面極化矩陣。所要做的是，在一種發(fā)射極化（垂直或水平）情況下，測(cè)量?jī)煞N極化（垂直和水平）的S參數(shù)。