一種高電流效率套筒式共源共柵運(yùn)算放大器的設(shè)計(jì)
鮑占營(yíng) (湘潭大學(xué)?物理與光電工程學(xué)院,湖南?湘潭?411105)
摘? 要:本文提出了一種非對(duì)稱套筒式共源共柵放大器。同傳統(tǒng)對(duì)稱套筒式共源共柵運(yùn)算放大器相比,在相同 的帶寬和輸入跨導(dǎo)情況下,非對(duì)稱套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)具有更高的電流利用效率,該結(jié)構(gòu)能夠減小放大器的 尺寸和功耗,同時(shí)不影響放大器的增益和輸出擺幅?;贑adence Spectre對(duì)電路進(jìn)行了仿真驗(yàn)證,仿真結(jié)果表 明,非對(duì)稱套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)具有接近單端放大器的電流利用效率。
關(guān)鍵詞:非對(duì)稱;套筒式共源共柵放大器;帶寬;跨導(dǎo)
0 引言
放大器是最重要的集成電路之一,可以追溯到真空 管時(shí)代。由于放大器具有很多有用的特性,所以已經(jīng)成 為當(dāng)代高性能模擬電路和混合信號(hào)的主要選擇[1]。工作 于負(fù)反饋狀態(tài)的放大器是模擬電路的基本單元之一,廣 泛應(yīng)用于模擬電路,例如ADC、儀表放大器、誤差放大 器等。 放大器可分為單端放大器與差分放大器。單端放大 器結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單,電流效率高,易于計(jì)算和使用,但無法 完成差分信號(hào)的處理。差分放大器處理差分信號(hào),有更 高的電源噪聲抑制比和更大的輸出擺幅,但是相比于同 類單端放大器有著更高的功耗和面積[1-2]。共源共柵運(yùn) 放增益較高、結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、計(jì)算方便,是常用的差分放 大器。共源共柵運(yùn)放有套筒式和折疊式兩種,折疊式 共源共柵結(jié)構(gòu)共模輸入范圍較高[3-4],但是多了輸入對(duì) 支路,有更多的電流消耗,電流利用效率較低。套筒式 共源共柵輸入共模范圍較低,但是省了額外的輸入對(duì)支 路,相比于折疊式共源共柵有更高的電流效率。
1 單端放大器與傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)分析
1.1 單端放大器
單端放大器以電阻負(fù)載的共源極為例,如圖1(a),M1為輸入管,電阻RD為負(fù)載電阻,CL為負(fù)載 電容,共源放大器工作原理簡(jiǎn)單,可以直接寫出它的增 益和增益帶寬積。
直流增益為:
增益帶寬積為:
由此可見,共源放大器所消耗的電流對(duì)放大器的增 益帶寬積都有貢獻(xiàn),可以認(rèn)為放大器所消耗的1倍的電 流貢獻(xiàn)了1倍的帶寬。
1.2 傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)
傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)如圖1(b)所示,M7、 M8為NMOS差分輸入對(duì),M3、M5和M4、M6為共源共 柵負(fù)載。其中左右輸入對(duì)管和負(fù)載管尺寸個(gè)數(shù)完全相同,為對(duì)稱式結(jié)構(gòu),其跨導(dǎo)為gm7,8,增益為:
套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)是常見的運(yùn)放結(jié)構(gòu),這里直接 分析穩(wěn)態(tài)時(shí)小信號(hào)壓差加在輸入對(duì)兩端時(shí)的小信號(hào)工作 狀態(tài)。當(dāng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)兩輸入端有小信號(hào)電壓VX 變化時(shí),假設(shè)Q點(diǎn)電壓不變, 電路工作點(diǎn)不發(fā)生變化,初 始柵上電壓為V0。假設(shè)其中 反相端小信號(hào)電壓升高,同 相端小信號(hào)電壓降低,那么 M7中的小信號(hào)電流向上,M8 中的小信號(hào)電流向下。但此 時(shí)Q點(diǎn)電壓不變,因此,根據(jù) 基爾霍夫電流定律[5],我們有 小信號(hào)電流Im7+Im8=0,即
因?yàn)镸7、M8尺寸完全相同,gm7=gm8,因而
即
這和Q點(diǎn)電壓不變是一致的。同樣M6的小信號(hào)電流 變化也是Im1,又以電流鏡的方式復(fù)制給M5,則輸出端 的小信號(hào)電流大小為:
則,差分對(duì)的直流增益為:
與之前式子相等。
增益帶寬積為:
套筒式共源共柵放大器結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單,有很好的對(duì)稱 性,可以直接寫出放大器的增益,但是流過差分對(duì)的2 倍電流只貢獻(xiàn)了1倍的輸入級(jí)跨導(dǎo)與帶寬,另1個(gè)對(duì)跨導(dǎo) 與帶寬不做貢獻(xiàn)的輸入管M8與負(fù)載M4、M6起到反饋與復(fù)制電流的作用,與單端放大器相比,流過決定輸入跨 導(dǎo)的MOS管的電流為尾電流ID2的一半,電流利用效率 只有單端放大器的1/2,浪費(fèi)了電流與芯片面積,電流 與版圖利用效率一般。
2 非對(duì)稱套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)
為了提高電流利用效率,同時(shí)降低MOS管的尺寸, 提出了非對(duì)稱套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)。該結(jié)構(gòu)原理圖如圖 1(c)所示。
傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)對(duì)稱性好,兩側(cè)MOS管的 尺寸相同。本設(shè)計(jì)采用非對(duì)稱式套筒式共源共柵結(jié)構(gòu), 兩側(cè)MOS的尺寸為10:1,即差分輸入對(duì)和負(fù)載的寬長(zhǎng)比 的比值滿足以下關(guān)系:
如果我們假設(shè)M15管和M14管的直流電位相等,ID9 為尾電流源電流,則
因此
假設(shè)運(yùn)放兩端的差分輸入小信號(hào)為VX,Q點(diǎn)電壓不變,電路工作點(diǎn)不發(fā)生變化,初始柵上電壓為V0,輸出 小信號(hào)電壓為VY。根據(jù)基爾霍夫電流定律,我們有小信 號(hào)電流Im15+Im14=0,即:
因?yàn)镸15的尺寸是M14的10倍,gm15=10gm14, 因而:
即:
M15、M14兩端的小信號(hào)電壓分別為VX/11、10 VX/11,M14管產(chǎn)生的小信號(hào)電流為(10/11)*VXgm14, 10倍電流鏡復(fù)制的小信號(hào)電流為(10/11)*VXgm14*10, M15管的小信號(hào)電流為(1/11)*VXgm15,則運(yùn)放的直流 增益為:
增益帶寬積為:
本次設(shè)計(jì)采用非對(duì)稱套筒式,其反相端與負(fù)載的尺 寸是同相端與負(fù)載尺寸的10倍。流過決定輸入跨導(dǎo)的輸 入管M15的電流為10 ID9/11,電流利用效率為10/11接近 單端放大器,高于傳統(tǒng)套筒式的1/2。
可以看出套筒式共源共柵的增益取決于輸出一側(cè)輸 入管的尺寸和電流,同時(shí)輸入跨導(dǎo)也取決于輸出一側(cè)的 輸入管。
3 仿真結(jié)果
采用0.5 μm的BCD工藝,設(shè)計(jì)了非對(duì)稱套筒式共源 共柵放大器?;贑adence Spectre仿真器對(duì)傳統(tǒng)套筒式 共源共柵和非對(duì)稱套筒式共源共柵進(jìn)行STB仿真[6],負(fù) 載電容設(shè)置為50 nF,頻率響應(yīng)的幅頻特性曲線如圖2所 示。可以明顯地看出傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)和非對(duì)稱 套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)幅頻特性曲線的區(qū)別。傳統(tǒng)套筒式 共源共柵結(jié)構(gòu)的幅頻特性為曲線①,其單位增益帶寬約 為5.1 kHz,采用非對(duì)稱式套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)的幅頻特性為曲線②,其單位增益帶寬約為50.9 kHz。仿真結(jié) 果與計(jì)算相符,非對(duì)稱套筒式共源共柵放大器的帶寬是 傳統(tǒng)套筒式共源共柵放大器的10倍。運(yùn)算放大器的輸入 跨導(dǎo)取決于輸出端支路,驗(yàn)證了上面的計(jì)算。
4 結(jié)論
本文分析了傳統(tǒng)套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)的小信號(hào)工作原 理及其電流效率較低的問題,提出了非對(duì)稱套筒式共源共 柵結(jié)構(gòu),計(jì)算并驗(yàn)證運(yùn)放的跨導(dǎo)與帶寬取決于輸出一側(cè)的 輸入管的尺寸和漏電流。該結(jié)構(gòu)充分地利用了差分對(duì)的尾 電流,與同等帶寬的傳統(tǒng)共源共柵放大器相比,非對(duì)稱式 結(jié)構(gòu)中對(duì)跨導(dǎo)和帶寬沒有貢獻(xiàn)的放大器可以采用較小的尺 寸和電流,有著更低的電流消耗和更小的版圖面積。本文 采用0.5 μm的BCD工藝設(shè)計(jì)了一款非對(duì)稱套筒式共源共柵 放大器,并與傳統(tǒng)套筒式共源共柵放大器做對(duì)比。通過計(jì) 算與仿真驗(yàn)證可以得出,非對(duì)稱套筒式共源共柵結(jié)構(gòu)具有 更高的電流利用效率,更低的電流消耗以及更小的版圖面 積,可廣泛應(yīng)用于放大器電路中。
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本文來源于科技期刊《電子產(chǎn)品世界》2020年第03期第47頁,歡迎您寫論文時(shí)引用,并注明出處。
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