一階電路的零狀態(tài)響應(yīng)

作者：時(shí)間：2011-07-17 來(lái)源：網(wǎng)絡(luò)

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一階電路的零狀態(tài)響應(yīng)

當(dāng)所有的儲(chǔ)能元件均沒(méi)有初始儲(chǔ)能，電路處于零初始狀態(tài)情況下，外加激勵(lì)在電路中產(chǎn)生的響應(yīng)稱(chēng)為零狀態(tài)響應(yīng)。

下面分別討論激勵(lì)為直流、正弦交流情況下，、電路的零狀態(tài)響應(yīng)。

一、直流激勵(lì)下的零狀態(tài)響應(yīng)。

1、串聯(lián)電路

如圖8-5-1所示，開(kāi)關(guān)S原置于位置2，電路已達(dá)穩(wěn)態(tài)，即，電容上無(wú)初始儲(chǔ)能。在時(shí)刻，開(kāi)關(guān)S由2切換至1，電路接通直流電壓源，求換路后的零狀態(tài)響應(yīng)、、。

圖8-5-1

當(dāng)，開(kāi)關(guān)S切換至1，由得：

（式8-5-1）

這是一個(gè)一階線(xiàn)性常系數(shù)非齊次微分方程。由微分方程求解的知識(shí)得，特解：

齊次方程的通解：

全解為：

（式8-5-2）

根據(jù)換路定則：

由（式8-5-2）：

因此：

最終求得：

（式8-5-3）

（式8-5-4）

（式8-5-5）

根據(jù)（式8-5-3）—（式8-5-5），畫(huà)出零狀態(tài)響應(yīng)、與隨時(shí)間變化的曲線(xiàn)，如圖8-5-2所示。

圖8-5-2

在圖8-5-1所示電路中，當(dāng)后，電壓源對(duì)電容充電。電容從初始電壓為零逐漸增大，最終充電至穩(wěn)態(tài)電壓，而電流則從初始值逐漸減小，最終衰減至穩(wěn)態(tài)值零。

2、串聯(lián)電路。

如圖8-5-3所示，開(kāi)關(guān)S置于位置2，電路已達(dá)穩(wěn)態(tài)，即，電感L上無(wú)初始儲(chǔ)能。在時(shí)刻，開(kāi)關(guān)S由2切換至1，電路接通直流電壓源，求換路后的零狀態(tài)響應(yīng)、和。

圖8-5-3

當(dāng)后，開(kāi)關(guān)S切換至1，由得：

（式8-5-6）

（式8-5-6）是一個(gè)一階線(xiàn)性常系數(shù)非齊次微分方程。該方程的全解是特解和齊次方程的通解之和，即：

（式8-5-7）

表示全解，表示特解，表示通解。換路后電路達(dá)到新的穩(wěn)定狀態(tài)的穩(wěn)態(tài)電流就是特解，即：

（式8-5-8）

其通解為：

（式8-5-9）

于是，全解為：

（式8-5-10）

（式8-5-10）中的積分常數(shù)A由初始條件確定。在時(shí)刻，根據(jù)換路定則：

由（式8-5-10）：

因此：

最終得到：

（式8-5-11）

（式8-5-12）

（式8-5-13）

顯然，，滿(mǎn)足。圖8-5-4繪出了零狀態(tài)響應(yīng)、和的曲線(xiàn)。

圖8-5-4

二、正弦交流激勵(lì)下的零狀態(tài)響應(yīng)

1、串聯(lián)電路

仍以圖8-5-1所示電路為例，將直流電壓源改為正弦交流電壓源，當(dāng)后，由得到電路的微分方程為：

（式8-5-14）

的全解等于特解和通解之和，即：

由于激勵(lì)是正弦交流激勵(lì)，即為穩(wěn)態(tài)分量，即為暫態(tài)分量。穩(wěn)態(tài)分量可利用相量計(jì)算：

式中：

暫態(tài)分量仍為，于是全解為：

（式8-5-15）

當(dāng)時(shí)刻，根據(jù)換路定則，確定積分常數(shù)：

由（式8-5-15）：

最終得到：

（式8-5-16）

（式8-5-17）

（式8-5-18）

（式8-5-16）～（式8-5-18）說(shuō)明電源的初相角對(duì)暫態(tài)分量的大小有影響，通常稱(chēng)為接通角。當(dāng)或時(shí)，電容電壓的暫態(tài)分量為最大。從（式8-5-16）不難看出，電容過(guò)渡電壓的最大值無(wú)論如何不會(huì)超過(guò)穩(wěn)態(tài)電壓幅值的兩倍。但是從（式8-5-17）可以看出，在某些情況下，過(guò)渡電流的最大值將大大超過(guò)穩(wěn)態(tài)電流的幅值。