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          氣體動(dòng)力學(xué)在流量測(cè)量電子技術(shù)中的應(yīng)用

          作者: 時(shí)間:2013-07-05 來(lái)源:網(wǎng)絡(luò) 收藏
          引言

          很多場(chǎng)合需要對(duì)氣體的流量進(jìn)行精確地測(cè)量。隨著的發(fā)展,人們希望測(cè)量器件能直接給出電信號(hào)以便用微機(jī)進(jìn)行數(shù)據(jù)采集與處理。但流量的測(cè)量裝置在多數(shù)情況下難以給出電信號(hào),然而壓差傳感器技術(shù)卻已很成熟從而方便地提供模擬電信號(hào)。本文從Navier-Stokes方程出發(fā),得到了流過(guò)圓管的氣流量Q與圓管兩端壓差ΔP為線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件。在此基礎(chǔ)上設(shè)計(jì)了層流元件使上述線(xiàn)性關(guān)系得到滿(mǎn)足,從而可通過(guò)測(cè)量壓差測(cè)量流量。

          實(shí)驗(yàn)結(jié)果與用PVT法得到的結(jié)果一致,在測(cè)量低流量時(shí)本文提出的方法優(yōu)于PVT法。

          1 流量Q與壓差ΔP為線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件

          用標(biāo)準(zhǔn)節(jié)流件也可得到流量Q與圓管兩端壓差ΔP之間的關(guān)系。但通常這種關(guān)系是非線(xiàn)性的,為信號(hào)處理帶來(lái)了諸多不便。事實(shí)上,根據(jù)流體動(dòng)力學(xué)原理,在一定的條件下可得到Q與ΔP呈線(xiàn)性關(guān)系。下面考察圓管內(nèi)流量Q與壓差ΔP呈線(xiàn)性關(guān)系所必須滿(mǎn)足的條件。首先考慮如圖1所示的直徑為D=2R,長(zhǎng)度為l的圓管內(nèi)空氣的流動(dòng)情況。設(shè)X軸在管軸上,y表示由管軸向外的徑向坐標(biāo)。沿著管軸方向的速度記作u,它僅僅是y的函數(shù)。同時(shí)在每個(gè)截面上壓力為常數(shù)。根據(jù)流體動(dòng)力學(xué)理論,在柱坐標(biāo)系下,可壓縮粘性流體的運(yùn)動(dòng)所滿(mǎn)足的Navier-Stokes方程只留下一個(gè)軸向分量:

          (1)


          圖1

          其中μ是空氣的粘滯系數(shù)。由于附著的原因,管內(nèi)壁面上的速度為零。即邊界條件為u|y=R=0。從而方程(1)有解:

          (2)

          其中(P1-P2)/l=ΔP/l=常數(shù)是壓力梯度,μ為粘滯系數(shù)。由(2)式可見(jiàn),圓管內(nèi)的氣流從速度分布上是分層,即所謂層流。氣流在圓管橫截面上的速度按旋轉(zhuǎn)拋物面分布,管軸上的速度最大:

          平均速度。 即流量

          盡管對(duì)任意的壓力梯度ΔP/l,圓管半徑R,和粘滯系數(shù)μ,上述解都是Navier-Stokes方程的精確解。但實(shí)驗(yàn)表明,只有在雷諾數(shù)R=ūd/v小于某一臨界值Rc=(ūd)/(v)=2300時(shí)才出現(xiàn)上述層流。其中d為圓管的直徑,v=μ/ρ為運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù),ρ為密度。當(dāng)R>Rc時(shí),將出現(xiàn)復(fù)雜的湍流。此時(shí)流量和壓差不再成正比。從實(shí)用的角度,圓管不可能太細(xì),因而只能設(shè)法降低氣流的流速。為此,本文研制了專(zhuān)門(mén)的節(jié)流元件以滿(mǎn)足上述層流條件從而保證流量正比于壓差即Q·ΔP。這樣,就可用壓差傳感器測(cè)量出壓差就可得到流量。

          2 實(shí)驗(yàn)

          實(shí)驗(yàn)裝置如圖2所示。0.3MPa壓力的氣體分成兩路:一路經(jīng)2號(hào)電磁閥推動(dòng)夾具將有一定透氣度的待測(cè)樣品夾緊;另一路經(jīng)一號(hào)電磁閥進(jìn)入定值器,調(diào)節(jié)定值器以改變進(jìn)入測(cè)頭的氣壓。實(shí)驗(yàn)中在樣品兩邊的壓差為980Pa的條件下測(cè)量通過(guò)特定面積具有一定透氣度的樣品的氣流量(即透氣度)。用壓差傳感器測(cè)量壓差ΔPm=P1-P2,整個(gè)測(cè)量頭部分的壓差ΔP=(P1-P2)+(P2-P0)=ΔPm+980Pa。因此,ΔPm∝ΔP∝Q,這樣,就可用壓差傳感器測(cè)量出壓差就可得到流量。為了保證測(cè)量精度,采用高低兩個(gè)壓差傳感器覆蓋整個(gè)流量范圍。用粉末冶金材料特制了24片不同透氣度的膜片作為被測(cè)樣品。作為比較,用PVT法對(duì)上述系列粉末冶金薄片的透氣度進(jìn)行了測(cè)量。


          圖2 實(shí)驗(yàn)裝置
          注: 1測(cè)量頭 2層流元件 3被測(cè)膜片 4壓差傳感器 5信號(hào)處理單元

          3 實(shí)驗(yàn)結(jié)果與討論

          實(shí)驗(yàn)結(jié)果見(jiàn)表1,圖3~圖8。圖3和圖4表明,測(cè)量頭的設(shè)計(jì)是成功的。它完全保證了流量與測(cè)量頭兩端的壓差呈線(xiàn)性關(guān)系,為數(shù)據(jù)處理提供了方便。由表1所示的線(xiàn)性函數(shù)擬合結(jié)果可以看出,斜率B的數(shù)值比較接近,且本文采用的壓差法所得的結(jié)果的相關(guān)性和標(biāo)準(zhǔn)偏差都優(yōu)于PVT法。由圖5可見(jiàn),在小流量段PVT法所得結(jié)果的離散性較大,而圖3所示的壓差法的結(jié)果則很理想。因此可以說(shuō)本文的方法為小流量的測(cè)量提供了一種精確的測(cè)量手段具有重要的實(shí)用意義。對(duì)高流量段,由圖4和圖6可見(jiàn),結(jié)果都很好。由圖7和圖8可以看出壓差法與PVT法的結(jié)果基本一致,斜率略有差異。事實(shí)上,這種微小的差異不難通過(guò)對(duì)信號(hào)處理單元的軟硬件調(diào)整(如放大倍數(shù))使之一致(比如以PVT法為校驗(yàn)方法時(shí)。本文還用轉(zhuǎn)子流量計(jì)進(jìn)行了測(cè)量以作比較。但由于轉(zhuǎn)子流量計(jì)的毛細(xì)管結(jié)構(gòu)對(duì)被測(cè)氣流有明顯的影響,得到的數(shù)據(jù)與傳感器的輸出電壓呈平方關(guān)系。
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