一種處理金屬和介質(zhì)混合結(jié)構(gòu)連接邊界的新方法

0 引言
由金屬和均勻介質(zhì)組成的混合結(jié)構(gòu)在雷達(dá)散射、天線、微波工程等眾多領(lǐng)域都有著廣泛的應(yīng)用。采用矩量法求解由此類(lèi)問(wèn)題得到的表面積分方程，是一種廣泛而行之有效的數(shù)值分析方法。應(yīng)用等效原理，介質(zhì)散射問(wèn)題可以等效為均勻媒質(zhì)中的外問(wèn)題和內(nèi)問(wèn)題進(jìn)行分析。最早由Harrington等人給出介質(zhì)散射體的混合場(chǎng)積分方程，而Umashankar等則給出了任意形狀介質(zhì)散射體的RWG矩量法求解過(guò)程。Medgyesi-Mitschang等人提出的廣義矩量法能夠適用多種介質(zhì)構(gòu)成的混合結(jié)構(gòu)。該方法在不同介質(zhì)區(qū)域內(nèi)的邊界表面兩側(cè)分別引入電流層和磁流層，得到廣義的阻抗矩陣，通過(guò)聯(lián)系邊界表面兩側(cè)未知電流、磁流的關(guān)系來(lái)消去非獨(dú)立的方程組。這樣的處理方法具有一般性，且數(shù)值實(shí)現(xiàn)性好，但是需要占用更多的計(jì)算機(jī)資源。
對(duì)于介質(zhì)體涂覆有理想金屬面的混合結(jié)構(gòu)，一個(gè)關(guān)鍵問(wèn)題就是如何處理介質(zhì)表面和金屬表面的連接邊界。在最早Sarkar等人分析此類(lèi)問(wèn)題時(shí)，將金屬面視為可無(wú)限接近介質(zhì)體，但并不接觸，這實(shí)際是分離的金屬和介質(zhì)結(jié)構(gòu)的一種極限情況。這意味著在與金屬面重合的部分介質(zhì)表面，該模型需要引入一電流層和磁流層，這樣會(huì)增加待求解的未知數(shù)個(gè)數(shù)，因此僅適用于相對(duì)簡(jiǎn)單、電尺寸小的結(jié)構(gòu)。Su等人在分析二維混合問(wèn)題時(shí)，忽略了跨過(guò)金屬面和介質(zhì)面之間的電流。Medgyesi-Mitschang等人給出了處理連接邊界的方法，在連接邊界處用半個(gè)三角基函數(shù)展開(kāi)電流。根據(jù)電流連續(xù)性，令適當(dāng)?shù)奈粗獢?shù)相等來(lái)消去一些方程，得到滿(mǎn)秩的矩陣方程。然而，在最初的矩陣填充過(guò)程中，必須首先得到非滿(mǎn)秩的矩陣方程。另外，對(duì)于連接邊界半個(gè)三角基函數(shù)需要給予特殊處理。Yla-Oijala等人給出了基于RWG基函數(shù)的介質(zhì)、金屬混合結(jié)構(gòu)的不同類(lèi)型連接邊界的處理方法，仍采用在不同介質(zhì)區(qū)域內(nèi)的連接邊界表面兩側(cè)分別引入電流層和磁流層，通過(guò)聯(lián)系邊界表面兩側(cè)未知電流、磁流的關(guān)系來(lái)消去非獨(dú)立的方程組。文獻(xiàn)[11]給出了金屬介質(zhì)混合目標(biāo)的體積分方程矩量法，該方法適合于非均勻介質(zhì)目標(biāo),對(duì)于均勻介質(zhì)目標(biāo)來(lái)講，未知數(shù)與計(jì)算量會(huì)顯著增加。
本文給出一種處理金屬和介質(zhì)混合結(jié)構(gòu)連接邊界的新方法。在對(duì)模型表面進(jìn)行三角面元近似后，根據(jù)電流連續(xù)性和電場(chǎng)、磁場(chǎng)連續(xù)性關(guān)系，連接邊界處的金屬面元上的電流與介質(zhì)面元上的電流呈現(xiàn)相同的特性。這樣的一對(duì)三角形仍可定義傳統(tǒng)的RWG基函數(shù)，并在積分方程中歸入介質(zhì)電流統(tǒng)一進(jìn)行處理，而且最初生成的阻抗矩陣即為滿(mǎn)秩的阻抗矩陣。

1 表面積分方程
考慮一個(gè)位于自由空間中的均勻介質(zhì)體，介質(zhì)體的部分外表面覆有理想金屬表面，如圖1所示。自由空間區(qū)域?yàn)镽1，媒質(zhì)參數(shù)為ε1，μ1，σ1；介質(zhì)區(qū)域?yàn)镽2，媒質(zhì)參數(shù)為ε2，μ2，σ2。圖中實(shí)線表示金屬面，虛線表示介質(zhì)面。根據(jù)表面等效原理，可以將此問(wèn)題等效為如圖1(a)，圖1(b)的外問(wèn)

式中：θ1(r)為Heaviside函數(shù)來(lái)保證邊界處的階越條件。