一種處理金屬和介質(zhì)混合結(jié)構(gòu)連接邊界的新方法
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(3)介質(zhì)磁公共邊。在這些公共邊上定義介質(zhì)面磁流密度，包含所有的介質(zhì)面內(nèi)部公共邊，未知數(shù)為Nj。在以上定義中，在連接邊界上只定義了面電流，面磁流不存在，并將面電流歸人介質(zhì)面電流一類中，這樣在積分方程(11)～(14)可作為Jd統(tǒng)一處理。最終得到的滿秩阻抗矩陣維數(shù)為(2Nc+2Nd+Nj)×(2Nc+2Nd+Nj)，而文獻[6]和文獻[8]中得到的初始的非滿秩矩陣維數(shù)分別為[Nc+2(Nc+Nj+Nd)]×[Nc+2(Nc+Nj+Nd)]和(2Nc+2Nd+4Nj)×(2Nc+2Nd+4Nj)。本文引用地址：http://www.ex-cimer.com/article/195688.htm
3 數(shù)值結(jié)果
計算一個位于自由空間中的圓柱、圓錐組合目標(biāo)的雷達散射截面，剖分模型如圖3所示。
圓柱和圓錐的底面半徑和高分別為0．5λ，λ，目標(biāo)的總高度為2λ。圓柱的下底面圓心位于坐標(biāo)原點處。整個組合目標(biāo)是εr=4．0，μr=1．0的均勻介質(zhì)體，在圓錐面和圓柱下底面涂覆有理想金屬。此模型中，Nc=1 942，Nd=960，Nj=64。平面波入射方向為k=-z，極化方向E0=x。xoz面內(nèi)的歸一化雷達散射截面如圖4所示。表1給出了連接邊界不同處理方法時，雙精度阻抗矩陣的內(nèi)存需求，可以看出本文提出的方法所需內(nèi)存最少。同文獻[8]的方法相比，雖然內(nèi)存需求相差不多，但本文方法在得到阻抗矩陣后，不需要消去非獨立的變量，因而數(shù)值實現(xiàn)更為簡單。
4 結(jié) 語
本文根據(jù)連接邊界處的介質(zhì)面元和金屬面元上的電流連續(xù)性和場的連續(xù)性，將定義在連接邊界公共邊上的電流歸入介質(zhì)面電流，在積分方程中不需要給予額外的處理。另外，可用傳統(tǒng)的RWG基函數(shù)展開，不需要引入半個三角基函數(shù)，有效地減小了對計算機資源的需求，降低了計算復(fù)雜度，數(shù)值結(jié)果顯示了本文方法的正確性。
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