基于半周期積分算法的微小振動測量研究
將式(1)、(2)、(3)整理,得到下面等式:
在對傳感器進行標定后,我們不能對加速度直接進行二重積分,那樣會將累積誤差無限放大。
根據(jù)單頻率振動的特點,我們分別對速度波形和振幅波形的繪制采用半周期積分法。這樣就可以在消除累積誤差的情況下,很好地繪制出振動軌跡。
2.5 半周期積分法[8]
振動點在應力作用下,在平衡位置附近做往復運動。在振動點偏離平衡位置最大處,恰好是所測加速度值的一個極值點,也是速度值的零點;在振動點的平衡位置,則是加速度值的零點,是速度值的極值點。
根據(jù)以上特點,在對振動數(shù)據(jù)的加速度值進行處理時,我們采用半周期積分法,即從一個極值點積分到相鄰的下一個極值點,然后積分值歸零,再進行下一次積分。
例如,在由材料內(nèi)部應力作用下而產(chǎn)生的振動情況中,對加速度從一個極大值點積分到下一個極小值點,對應的速度為從零點經(jīng)過該速度的一個極大值點到下一個零點;對速度從一個極大值點積分到下一個極小值點,對應的振幅為從零點經(jīng)過該振幅的一個極大值點到下一個零點。
3 結(jié)果檢驗與分析
3.1 單一頻率振動軌跡繪制
為了驗證系統(tǒng)的可靠性以及算法的優(yōu)化程度,我們將對一個初始振動幅度為4mm的鐘擺式振動進行軌跡繪制。
3.2 結(jié)果分析
圖3是一個振動頻率為19Hz、初始振幅為4mm的鐘擺式振動加速度。
圖4和圖5分別是直接積分和采用半周期積分法得來的速度曲線。
圖6和圖7分別是直接積分和采用半周期積分法得來的振幅曲線。
由圖4可以看出其有一個由累積積分誤差引起的直流偏置分量[9],圖6可以看出其由原始加速度經(jīng)過二次積分對振幅帶來的災難性影響。
圖7可以看出其最終描繪出的初始振幅第一個極大值點為3.453mm,第二個極大值點為4.206mm,該現(xiàn)象的產(chǎn)生來自于算法的精度誤差。由于其初始值的最大幅度為4mm,其采樣點之間的差值會比較大,導致最終積分結(jié)果有比較明顯的差異。在振幅下降到1mm左右的時候,可以看出該算法精度誤差[10]影響就很小了。
4 結(jié)論
本文提出了一種處理振動加速度數(shù)據(jù)的新型算法——半周期積分法,該算法明顯地降低了通過傳統(tǒng)積分算法而產(chǎn)生的累積的積分誤差,進而更加準確地描繪出了振動點的振幅波形。通過獲取該振幅波形一系列無量綱的幅值域參數(shù),可以準確地判斷出機器的健康狀況。
本文在仿真驗證過程中,發(fā)現(xiàn)該算法對于振動點加速度數(shù)據(jù)采集的采樣頻率依賴性較高。對于振動幅值以及頻率較大的振動點,要求采樣頻率也要相應的提高,以此就可以獲得更加準確的振動波形。
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本文來源于《電子產(chǎn)品世界》2017年第4期第47頁,歡迎您寫論文時引用,并注明出處。
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